第四百六十二章 一些漫不经心的说话，将疑惑解开~（8.4K）(第 3/4 页)

    是图像？

    或者什么探针检验？

    no。

    答桉是是报告的数值。

    比如最简单的数值就是粒子的内禀属性：

    质量，电荷，自旋。

    在以上三者的基础上，报告还会加上一个特殊栏目：

    cp性质。

    另外通过相互作用可以细化出产生道的截面，衰变道的分支比等数据。

    以2012年发现的希格斯粒子为例。

    标准模型预言的希格斯粒子是一个中性、自旋为0、cp为++的粒子。

    其与w、z粒子及有质量的费米子均有直接相互作用，相互作用强度正比于该粒子的质量。

    而在当初的报告中可以看到。

    他们是从双光子末态找到希格斯粒子的，就是说新粒子可以衰变为两个光子。

    上过初中物理的同学应该都知道一个知识：

    光子不带电。

    因此从电荷守恒可以知道，该粒子也不带电。

    此外。

    由于末态是两个玻色子，也可以知道新粒子必定是个玻色子。

    再然后根据朗道-杨定理的结论可知，自旋为1的粒子不能衰变到两个光子。

    因此新粒子的自旋只可能是0，2，3……。

    接下来又测量了新粒子衰变到ww、zz的截面及角分布并做了拟合，发现一切都与【自旋为0的cp++粒子】符合得很好。

    最后测量了新粒子到bb、mumu、tautau的末态以及新粒子与tt的联合产生，发现也与标准模型的假定符合得很好。

    因此就可以得出结论：

    这个新粒子就是希格斯粒子。

    这就是判定一颗粒子能和哪个模型对标的真正依据。

    没用的知识又增加了.jpg。

    所以此时这些专家比的就是对粒子模型的认知度，而非计算能力之类的其他能力。

    “自旋1/2....这与之前威腾教授他们计算出来的数值是相同的，满足泡利不相容原理，属于标准的能量局域化的场构型.....”

    “ll3过程截面最大，符合四阶费曼图震荡......”

    “呱唧呱唧......”

    结果看着看着。

    陆朝阳忽然眉头一皱。

    他的目光停留在了一份编号43967777的报告上，眼中露出了一丝疑惑。

    】

    这是一张大事例的波段信号数据标，记录了一个tautau+gamma末态的细小鼓包。

    类似的鼓包在整个报告中数量足足有数百个——就像之前说的那样，难得做一次这么高量级的实验，肯定要收集多种数据才行。

    但眼下的这份鼓包......

    却有点奇怪。

    众所周知。

    在量子理论中，希尔伯特空间可分解成玻色态和费米态子空间的直和：

    h=h++h?。

    如果定义费米子宇称算符是(?1)f，f是费米子数目，这就是它的不变子空间分解。

    本征值+1对应玻色态，本征值?1对应费米态。

    冥王星粒子的自旋是1/2，也就是说它属于费米子。

    可眼下这份tautau+gamma末态小鼓包的本征值，却是+1。

    这就有些奇怪了.....

    而就在陆朝阳皱眉思索之际。

    他的耳边忽然传来了一声轻咦——由于个人习惯的原因，他并没有戴耳罩：

    “咦，这份数据是怎么回事？”

    陆朝阳下意识的转过头，发现克里斯汀此时正嘴里叼着笔，紧蹙着眉头盯着面前的屏幕。

    见到陆朝阳朝自己看来，这姑娘便把屏幕朝陆朝阳一转：

    “嘿，陆，你来看看这个。”

    陆朝阳朝她那儿探了探脑袋。

    发现她屏幕上的报告和自己正在看的并不是同一份，而是编号2200433的文档。

    结果刚扫了两眼，陆朝阳便也忍不住眉头一掀：

    “这是......”

    与他手中那份报告的内容截然不同。

    克里斯汀手中的这份报告本征值是正常的，但它却是标量场的表达式！

    此前提及过。

    标量场是无法描述费米子的，描述费米子自旋的只有旋量场。（见455章）

    这就很奇怪了......

    随后陆朝阳想了想，把自己的数据终端也递给了克里斯汀：

    “克里斯汀女士，不瞒你说，我这边也发现了一份异常报告。”

    克里斯汀抬头与他对视了一眼，取过终端看了起来。

    过了片刻。

    陆朝阳的耳边再次响起了克里斯汀的声音，不过这一次，这个大咧咧的姑娘语气罕见的有点紧张：

    “陆，你还记得你之前的那个猜测吗？”

    陆朝阳顿时一愣。

    几秒种后。

    -->>(第 3/4 页)（本章未完，请点击下一页继续阅读）