第二百五十七章 见证奇迹吧！（上）(第 3/4 页)

    就像某天一个月薪4000的打工人忽然知道自己原本可能成为亿万富翁，结果有个重生者以‘人类共同发展’为由把属于你的机会给夺走了，你会作何感想？

    平心而论，有些不公平。

    所以在徐云的内心深处，他对小麦是有些愧疚感的。

    往后怎么补偿小麦另说，总之在眼下这个过程里，他能做的便是让小麦尽可能的进入这些大佬的视线里。

    当然了。

    小麦并不知道徐云内心的想法，此时他正拿着钢笔，刷刷刷的在纸上写着受力分析：

    “罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段ab两端的张力t就行了。”

    “波段ab受到a点朝左下方的张力t和b点朝右上方的张力t，彼此对等。”

    “但波段的区域是弯曲的，因此两个t的方向并不相同。”

    “假设a点处张力的方向跟横轴夹角为θ，b点跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ+θ。”

    “因为波段上的点在波动时是上下运动，所以只需要考虑张力t在上下方向上的分量。”

    “b点处向上的张力为t·私n，a点向下的张力为t·私nθ，那么，整个ab段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减”

    很快。

    小麦在纸上写下了一个公式：

    f=t·私n-t·私nθ。

    徐云满意的点了点头，又说道：

    “那么波的质量是多少呢？”

    “波的质量？”

    这一次。

    小麦的眉头微微皱了起来。

    如果假设波段单位长度的质量为，那么长度为l的波段的质量显然就是·l。

    但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。

    假设a点的横坐标为x，b点的横坐标为x+x。

    也就是说绳子ab在横坐标的投影长度为x。

    那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用x代替l。

    这样绳子的质量就可以表示为

    与此同时。

    一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，瞳孔微微一缩，用有些干涩的英文说道：

    “等等合外力和质量都已经确定了，如果再求出加速度”

    听到基尔霍夫这番话。

    原本就不怎么喧闹的教室，忽然又静上了几分。

    对啊。

    不知不觉中，徐云已经推导出了合外力和质量！

    如果再推导出加速度

    那么不就可以以牛二的形式，表达出波在经典体系下的方程了吗？

    想到这里。

    几位大佬纷纷拿出纸笔，尝试性的计算起了最后的加速度。

    说起加速度，首先就要说说它的概念：

    这个是用来衡量速度变化快慢的量。

    加速度嘛，肯定是速度加得越快，加速度的值就越大。

    比如我们经常可以听到的“我要加速啦”等等。

    假如一辆车第1秒的速度是2m/s，第2秒的速度是4m/s。

    那么它的加速度就是用速度的差除以时间差，结果就是2m/s2。

    再来回想一下，一辆车的速度是怎么求出来的？

    当然是用距离的差来除以时间差得出的数值。

    比如一辆车第1秒钟距离起点20米，第2秒钟距离起点50米。

    那么它的速度就是用距离的差除以时间差，结果就是30m/s。

    不知道大家从这两个例子里发现了什么没有？

    没错！

    用距离的差除以时间差就得到了速度，再用速度的差除以时间差就得到了加速度，这两个过程都是除以时间差。

    那么

    如果把这两个过程合到一块呢？

    那是不是就可以说：

    距离的差除以一次时间差，再除以一次时间差就可以得到加速度？

    当然了。

    这只是一种思路，严格意义上来说，这样表述并不是很准确，但是可以很方便的让大家理解这个思想。

    如果把距离看作关于时间的函数，那么对这个函数求一次导数：

    就是上面的距离差除以时间差，只不过趋于无穷小，就得到了速度的函数、

    对速度的函数再求一次导数，就得到了加速度的表示。

    鲜为人同学们懂不懂不知道，反正在场的这些大佬们很快便都想到了这一点。

    是的。

    之前所列的函数f描述的内容，就是波段上某一点在不同时间t的位置！

    所以只要对对f求两次关于时间的导数，自然就得到了这点的加速度a。

    因为函数f是关于x和t两个变量的函数，所以只能对时间的偏导f/t，再求一次偏导数就加个2上去。

    因此很快。

    包括法拉第在内，所有大佬们都先后写下了一个数值：

    加速度a=2f/t2。

    而将这个数值与之前的合力与质量相结合，那么一个新的表达式便出现了：

    -->>(第 3/4 页)（本章未完，请点击下一页继续阅读）