第两百章 一条全新的微粒轨道（5.6K）(第 3/4 页)

    有些橘子汁溅的位置好点，有些差点，有些更是没法观测。

    因此想要观测到一种新粒子其实是非常困难的，你要拿着放大镜一个个地点找过去，完全是看脸。

    但如果你能提前知道它的轨道却又是另一回事了。

    比如我们知道有一滴橘子汁会溅到碰撞地点东南方37度角七米外的地面上，这个地面原本有很多污水淤泥，溅射后的橘子汁会混杂在一起没法观测。

    但我们已经提前知道了它的运动轨迹，那么完全可以事先就在那儿放一块干净的采样板。

    然后双手离开现场，找个椅子做好，安静等它送上门来就行。

    眼下有了Λ超子的信息，还有了公式模型，推导“落点”的环节也就非常简单了。

    众所周知。

    n及衰变的通解并不复杂。

    比如存在衰变链a→b→c→d……，各种核素的衰变常数对应分别为λ?、λ?、λ?、λ?……。

    假设初始t?时刻只有a，则显然：n?=n?(0)exp(-λ?t)。

    随后徐云又写下了另一个方程：

    dn?/dt=λ?n?-λ?n?。

    这是b原子核数的变化微分方程。

    求解可得n?=λ?n?(0)[exp(-λ?t)-exp(-λ?t)]/(λ?-λ?)。

    随后徐云边写边念：

    “c原子核的变化微分方程是：dn?/dt=λ?n?-λ?n?，即dn?/dt+λ?n?=λ?n?......”

    “代入上面的n?，所以就是n?=λ?λ?n?(0)｛exp(-λ?t)/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)+exp(-λ?t)/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)]+exp(-λ?t)/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)]｝.....”

    写完这些他顿了顿，简单验算了一遍。

    确定没有问题后，继续写道：

    “可以定义一个参数h，使得h?=λ?λ?/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)]，h?=λ?λ?/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)]，h?=λ?λ?/[(λ?-λ?)(λ?-λ?)]......”

    “则n?可简作：n?=n?(0)[h?exp(-λ?t)+h?exp(-λ?t)+h?exp(-λ?t)]。”

    写完这些。

    徐云再次看向屏幕，将Λ超子的参数代入了进去：

    “n=n?(0)[h?exp(-λ?t)+h?exp(-λ?t)+……hnexp(-λnt)]，h的分子就是Πλi，i=1～n-1，即分子是λ?λ?λ?λ?.....”

    “Λ超子的衰变周期是17，所以h?的分母，就是除开Λ超子前一种衰变常数与Λ超子衰变常数λ?的差的积.....”

    半个小时后。

    极光软件上现实出了一组数值。

    a a 0 1000：

    1 904.8374

    2 818.7308

    3 740.8182

    .......

    7 496.5853

    8 449.329

    .....

    徐云没去看前面的数字，飞快的将鼠标下拉。

    很快，他便锁定了其中的第十八行：

    18 165.2989。

    有了这一组数字，接下来的问题就非常简单了。

    徐云将这种数字输入了极光模型，公式为：

    f（t）：=n（t）/n（0）=e^（-t/π）。

    这里的“:=”是定义符号，它表示将右边的东西定义成左边的东西。

    徐云现在为这个f（t）赋予了一个物理意义：

    某个原子在时刻t依然存活（没有衰变）的概率。

    n=n?(0)[h?exp(-λ?t)+h?exp(-λ?t)+……hnexp(-λnt)]这个公式描述了到时刻t还剩多少原子，徐云所作的是将剩下的原子数目比上最初的总原子数，这个量自然就是在那堆剩下的原子中能找到徐云想要的那个的概率。

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